如果一个给定波长在高衍射阶次上测得，比如从第一阶到第二阶，人们通常认为由于色散值成倍增加，因此分辨率极限也会成倍增加。然而，在单色仪中存在许多辅助光学元件如平面或者凹面反射镜、透镜等，实际情况中不可能实现分辨率极限的成倍增加。原因如下：
即使是半高全宽保持和低阶次测量时一样，光谱线型的劣化也常常会出现，原因在于FWHM中光子数目的减少导致谱峰的展宽。
对于刻线密度一定的光栅，一台光谱仪从机械角度上来说能够测量的最大波长(λ max1 )取决于光栅的机械旋转极限。因此，如果从一开始刻线密度为n1的光栅，切换成另一块刻线密度为n2的光栅，新的最大波长(λ max2 )为：
Table 6: Variation in Maximum Wavelength with Groove Density in a Typical Monochromator.
从表6可以清楚地看出，采用3600 g/mm光栅来衍射分离波长大于433 nm的光，这是无法实现的。如果要求色散值为0.77 nm/mm，在某一波长(比如600 nm)达到一定的分辨率，那么光谱仪必须具备640 mm的焦距(式 (5)）。
这时，采用2400 g/mm光栅，色散值能够达到0.77 nm/mm，而且机械旋转能够实现最大波长650 nm。
在 实例 2, t解决该色散值问题的方案可以是在640 mm焦距的光谱仪中采用2400 g/mm刻线密度的光栅。由于色散值随焦距(LB)、刻线密度(n)和阶次(k)这些参数而变，对于某一波长上LB已知的情况，色散方程(（式 (5))简化为：
(39) kn = 常数
常数(9)。因此，采用1800 g/mm光栅的二阶衍射来解决前述问题是不可行的，原因在于二阶衍射时工作波长为600 nm，也就是一阶衍射时工作波长为1200 nm，从表6可以看出，这块光栅的一阶衍射最大波长为867 nm。
然而，如果需要在UV波段250 nm处实现0.77 nm/mm的色散值，这一波长能够在1800 g/mm光栅的二阶衍射波长500 nm处观察，此时二阶色散值为0.75 nm/mm。这种情况下，500 nm波长的一阶衍射光也同样叠加在250 nm波长的二阶衍射信号上(反之亦然)。那么，可通过波长选择性滤光片来消除不必要的信号。
这一测量方法的主要缺点是光栅的二阶衍射效率不如一阶衍射高，而且阶次选择滤光片通常也会对信号产生衰减。如果采用经典刻划光栅，鬼线和杂散光还会随着阶次的增加而以平方增长。
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